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ag旗舰厅在线下载离心风机的工作原理ppt课件

2020-09-03 15:44
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  (H=300—1500毫米水柱) 3、中压离心风机 P=980—2940N/m (H=100—300毫米水柱) 离心风机的工作过程离心风机主要由叶轮、进风 口及蜗壳等组成(图14- 2)。叶轮转动时,叶道 (叶片构成的流道)内的空 气,受离心力作用而向外运 动,在叶轮中央产生真空度, 因而从进风口轴向吸入空气 (速度为c )。吸入的空气在叶轮入口处折转90后, 进入叶道(速度为c 叶片作用下获得动能和压能。从叶道甩出的气流进入蜗壳, 经集中、导流后,从出风口 排出 图14-2 离心通风机内气体流动方向 1.出风口 (一)速度三角形空气在叶道上任一 点处,有绝对速度c,它是气流与叶轮的 相对速度ω与牵连速度μ的向量和(图 14-3a)。绝对速度c与牵连速度μ的夹 角以α表示。相对速度ω与牵连速度μ 的反方向的夹角以β表示。通常只画出 叶片入口及出口的速度三角形,并以1点 表示叶轮入口;2点表示叶轮出口(图14 -3b、c)。 速度分析及速度三角形.气流在叶道内的速度分析 b.进口气流速度三角形 出口气流速度三角形(二)基本方程——欧拉方程 •便于计算,作假设如下: 1、气体为理想气体,流动没有能量损失,风机功全部转化为气流能量。 2、叶轮叶片数无限多、无限薄。所以气体在叶道内的流线与叶片形状一致,气流相对速度ω 与叶片出口安装角β 2A 一致。 如风机轴上阻力矩为M(Nm)、角速度为ω (1/s),)则驱动风机的功为 根据动量矩定律,单位时间内,叶轮中气流对风机的动量矩的变化,等于外力对此轴线可知,叶道内气体abcd经时间Δt后,移动到efgh。 根据假设3,气流为稳定流,截面abgh内气体动量矩不变。 因而在Δt时间内,气体动量矩的变化为面积abfe与dcgh动 量矩之差,而面积abfe与dcgh内体质量相等,并等于每秒 钟流过叶轮气体质量乘以时间Δt,即 coscos coscos 所以上式为离心通过风机的基本方程,又叫欧拉方程。因略去了 全部损失,所以PT称为无穷多叶片时的理论全压。 在上式中,C 1u 是叶轮进口处气流绝对速度C 在圆周方向的速度分量。由于叶轮入口处具有切线速度u ,按速度场作用规律,气流在进入叶轮时应该存在切向分速。但是空气的粘性 很小,在没有导流器时,可以认为气流是径向进入叶轮的, 即在叶轮入口处,α 1u=0。代入欧拉方程, 可得: PT=ρu coscos coscos 图14-4轴向涡流的产生原因及其c 2u 的影响 (三)轴向涡流 实际上风机的叶片数是有限的,相邻两叶片所形成的叶道占有 一定的空间。ag旗舰厅在线下载当叶轮旋转时,叶道空间随叶片一起转动;而叶道内的气 体,由于自身粘性小,又有惯性,它就有保持其本身方向不变的趋势。 由图14-4可见,当叶轮旋转时,叶道内的气体与叶道空间具有相对回转, 转向与叶轮放置方向相反,这就是轴向涡流。轴向涡流使气流出口角β 与叶片安装角β2A 不等且β 2A,所以,在叶片数有限时,有: 2rctgβ μ称为环流系数或压力减少系数。可见,当叶片数有限时,因C2u

  90, ctgB 图14-5风机的理论性能 曲线风机的理论性能 曲线(N-Q) THANK YOU SUCCESS 2019-8-10 16 可编辑 值,故PT因Q的增加而增加(图);径向叶片β 2A =90,ctgB B=0;后向叶片,β2A

  0,B为正值,故PT因Q的增加而减少。 图14-7 有限叶片数对理论性能曲线(P-Q线)的影响 n=常数;β<90 因假定无能量损失,所以风机轴功率N与压力和流量之乘积成正比因 而可得三种叶片的功率消耗与流量的关系曲线 (图)。由图可见, 前向叶片在流量增大时,功耗剧增,而后向叶片在流量增加时,功 耗增长较缓。 在叶片数有限时,风机理论压力将减少。对一定的叶轮,可近 似地认为环流系数μ为常数,则风机的理论性能曲线 (PT-Q) 将变为另一条直线是后向叶片的理论性能曲线 有限叶片数对理论性能曲线(P-Q线)的影响 n=常数;β<90 实际性能曲线(P-Q)后向叶片,n=常数实际性能曲线 实际上风机有能量损失,如果只考虑流动损失,则在 给定转速下的实际性能曲线所示。ag旗舰厅在线下载由于未考虑泄漏 损失及轮阻损失,它与实际情况有一定出入。 图离心通风机的性能曲线 a.前向叶片风机 b.后向叶片风机 目前还不能用计算的方法绘制实际性能曲线。所以离心风机的性 能曲线者是根据试验数据绘制的。由风机试验可测出各工况点的流量Q、 全压P及轴功率N并算得效率 。以流量Q为横坐标所得 P-Q、N-Q、η -Q等关系曲线即为风机的实际性能曲线 实际性能曲线(P-Q)后向叶片,n=常数 图14-9 离心通风机的性能曲线 a.前向叶片风机 b.后向叶片风机 2A

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